缝上加一个厚度为d折射率为n的一块长方体玻璃后光程增加 (n-1)d 原p点处两光的光程差为零,现p'点处两光的光程差为零。 设:p'p=x 由公式:光程差=r2-r1=(n-1)d=xd/D 得:pp'=x=(n-1)D
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①用J2508型光的干涉、衍射、偏振演示器: 做本实验用的全部装置如图1所示,在可旋转式光具座导轨1的一端用滑块固定光源2,光源灯泡由J1201型低压电源的交流输出供电,3是光源用单缝,缝宽0.11mm,光具架4装在另一滑块上,4中间安装双缝5,缝宽0.016~0.020mm,缝距0.080mm,导...
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自然光的波表达成 Asin(wt+@) 其中A振幅, w频率,@初相位。 做双缝干涉实验,必须单一频率的光,由滤光片完成;初相一致,由单缝完成;必须有两个光源,由双缝完成。 干涉是由两个频率相同,初相相同的光相遇叠加而形成的现象。 1,“双缝干涉实验滤光片为什么不能在单缝双缝之间” 滤光在后会使初...
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垂直方向只有“缝”,也就是只能容纳少数半波带的宽度,因而有明显的干涉现象。而平行于缝的方向上,缝的长度只要远大于宽度,实际上就相当于“宽缝”,和直接拿光源照射屏没有区别,自然看不到干涉条纹。于是在垂直于缝的方向上可以看到明显的明暗变化。
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每一亮线或暗线上的所有点对应的光程差相同.在薄膜干涉中,由于重力作用,使薄膜上小下大,所以光程差不同的点是纵向分布的,每一种光程差相同的点集横向分布..在杨氏双缝干涉中,光程差不同的点是横向分布的,每个光程差的点集为一纵行,即图象是纵向的.
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每一亮线或暗线上的所有点对应的光程差相同.在薄膜干涉中,由于重力作用,使薄膜上小下大,所以光程差不同的点是纵向分布的,每一种光程差相同的点集横向分布..在杨氏双缝干涉中,光程差不同的点是横向分布的,每个光程差的点集为一纵行,即图象是纵向的.
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应该是衍射条纹吧。衍射条纹的计算比较复杂,但结果很简单。 设λ为波长,d为缝宽,L为单缝到屏的距离 对于屏中央的亮条纹,宽度为2L*λ/d。两边的亮条纹,宽度为L*λ/d 可见增大单缝到屏的距离,条纹会变宽。 对于圆孔也有类似的公式,即条纹宽度和波长,圆孔到屏的距离成正比,和圆孔半径成反比。
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要求当然有。笼统地说,要求缝的宽度和光的波长可比。但所谓的“可比”也不是很严格,几百倍甚至千倍也算可比。实验表明,一般达到0.1毫米以下就可以了。
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在双缝干涉问题中,若某点波程差是半波长的奇数倍,则这点是振动削弱点;若某点波程差是半波长的偶数倍,则这点是振动加强点;若某点波程差是半波长的小数倍,这点既不是加强也不是削弱点,而是介于加强与削弱之间的过渡点,看它这小数是靠近加强还是削弱近而定其明亮程度。
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我记得在双缝与光源之间还有一单缝吧,由于单缝与双缝平行,这是让光尽可能多的通过双缝。所以得到的干涉图样也就是平行于双缝了
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原理是光的波动性,光能够发生干涉。这个如果不太理解最好参考一下第二册物理书的机械波那章。 最根本的条件是通过双缝的是平行的同频光,而且偏振的方向要相同。所以要先通过滤光片和单缝,作用分别是获得单色(即相同频率)光和平行光(即使得光在通过双缝时的相位也相同)。 根据相邻亮纹间距△X=λ(L/d),因为...
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光的干涉是指若干个光波(成员波)相遇时产生的光强分布不等于由各个成员波单独造成的光强分布之和,而出现明暗相间的现象。光的干涉现象的发现在历史上对于由光的微粒说到光的波动说的演进起了不可磨灭的作用。1801年,托马斯·杨提出了干涉原理并首先做出了双狭缝干涉实验。 杨氏双缝干涉实验 英国物理学家...
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这个问题已经有过了,前面我曾经回答过一次,如下: D仍可产生干涉条纹,中央亮纹P的位置略向下移 注意: 教材中 双缝干涉实验是两个波源振动情况相同的干涉现象, 中央亮纹的位置到s1、s2、s的路程差等于0的位置! 在双缝干涉实验中,若单缝S从双缝S1、S2的中央对称轴位置处稍微往上移动,通过双缝S1...
a.s缝只是让出来的光线成直线,便于观察而已, b,缝宽不同则出来的光线也不同,可以利用极限法,设一个封无限小,可以让光沿射,一个缝无限大,(极限法很有用的) c.光是直线传播的,s和缝和条纹是再一条直线上的,s上升,缝不动则条纹向下 d.是减少一些,可利用条纹和两封波长的关系式推的
暗纹。 入射光波长λ=c/f=3.0×10^(8)m/s÷5×10^(14)Hz=0.6×10^(-6)m, 路程差(光程差)为Δ=15000Å=1.5×10^(-6)m, Δ/λ=1.5×10^(-6)m÷0.6×10^(-6)m=5/2, Δ=5·λ/2 也就是路程差(光程差)为波长...
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